Busca de Exercícios - ITA - Elementos Característicos de uma Onda não estacionária Aprenda a usar!

Luz monocromática, com 500 nm de comprimento de onda, incide numa fenda retangular em uma placa, ocasionando a dada figura de difração sobre um anteparo a 10 cm de distância. Então, a largura da fenda é A() 1,25 um. B() 2,50 um. C() 5,00 qm. D() 12,50 um. E () 25,00 um. a a ca o 1 2 8 4 unidades em cm

Define-se intensidade I de uma onda como a razão entre a potência que essa onda transporta por unidade de área perpendicular à direção dessa propagação. Considere que para uma certa onda de amplitude a. fregiência f e velocidade v. que se propaga em um meio de densidade p, foi determinada que a intensidade é dada por: I=27f Sova’. Indique quais são os valores adequados para x e y. respectivamente. A() x=2 : y=2 B() x=1: D() x=-2 : y=2 E() x=- is y= C() x=l:ye=l

Considere o modelo de flauta simplificado mostrado na figura, aberta na sua extremidade D, dispondo de uma abertura em A (próxima à boca), um orifício em B e outro em C. Sendo AD = 34,00 em, AB = BD, BC = CD e a velocidade do som de 340,0 m/s, as frequências esperadas nos casos: (i) somente o orifício C está fechado, e (ii) os orifícios Be C estão fechados, devem ser, respectivamente A () 2000 Hz e 1000 Hz. B () 500 Hz e 1000 Hz. C () 1000 Hz e 500 Hz. D() 50 Hze 100 Hz. E () 10 Hze5 Hz. Vista superior Corte longitudinal A B c D A B c D — TO TT ] oo =

Ondas acústicas são ondas de compressão, ou seja, propagam-se em meios compressíveis. Quando uma barra metálica é golpeada em sua extremidade, uma onda longitudinal propaga-se por ela com velocidade v= VEa/p. A grandeza E é conhecida como módulo de Young, enquanto p é a massa específica e a uma constante adimensional. Qual das alternativas é condizente à dimensão de E? A() J/m? B() N/m? C() J/sm D() kg-m/s? E () dyn/cm?

Em uma superfície líquida, na origem de um sistema de coordenadas encontra-se um emissor de ondas circulares transversais. Bem distante dessa origem, elas têm a forma aproximada dada por ha(a,y.t) = hosen (27(r/X— ft)), em que À é o comprimento de onda, f é a frequência e r, a distância de um ponto da onda até a origem. Uma onda plana transversal com a forma hs(2,y,t) = hosen (27(x/A— ft)) superpõe-se à primeira, conforme a figura. Na situação descrita, podemos afirmar, sendo Z o conjunto dos números inteiros, que A () nas posições (yb/(2nA)—nA/8, yp) as duas on- das estão em fase se n € Z. B () nas posições (y%/(2nA)—nA/2, yp) as duas on- 2p, yp das estão em oposição de fase sen € Zen #0. . C () nas posições (yp/(2nA) — (n + 1/2)X/2, yp) as = duas ondas estão em oposição de fase se n € Z en zo. — D () nas posições (yp/((2n+1)A)—(n+1/2)A/2, yp) [~ as duas ondas estão em oposição de fase se neZ. E () na posicao (2y2/A — A/8, yp) a diferença de fase entre as ondas é de 45°.